Geometrik optika - to'lkin optikasini chegaraviy xolidir

Geometrik optika - to'lqin optikasini chegaraviy xolidir Reja: yorug'lik nuri haqida. yorug'lik nurining geometrik tushunchasi. Geometrik optikaning kullanish chegara shrtlari. Bizga malumki to'lqin optikasi yorug'lik to'lqinlarining muhitda tarqalish protsessiga bog'liq bo'lgan hodisalarni analiz qiladi. Bir jinsli muhitdan yorug'lik to'lqinlari yassi ,sferik , elliptik front buylab tarkaladi. Elektromagnit to'lqinlarining energiyasi sirt normali yo'nalishida tarkaladi. Bu yo'nalishni yorug'lik nuri deb ataladi. yorug'lik nuri geometrik tushunchadir . U energiyaning tarqalish chizigini bildiradi. yorug'lik nuri deganda uchi I manbada yotgan uki to'lqin sirtiga tik bo'lgan , ingichka konus tushuniladi (36-rasm).d burchak kanchalik kichik bulsa , bu konus yorug'lik nurining geometrik tushunchasiga shunchalik yaqin bo'ladi.Bu burchakni kengayishi esa ∆φ = 2λ D dan aniklanadi. Agar teshik o'lchami D = bulsa, teshikdan chikayotgan yorug'lik dastasi sferik yorug'lik to'lqiniga aylanadi. Agar D λ (1) bulsa yorug'lik dastasi yorug'lik nuriga aylanadi, yani to'g'ri chiziq buylab tarkaladi. Bu shart fakat chikuvchi nurlar uchun to'g'ri yigiluvchi nurlar (yani yiguvchi linzadan chikuvchi nurlar) esa xar bir nuqtadan chikuvchi nurlar nuqtaga aylanadi, u holda to'lqin frontining egrilik radiusi R = O bo'lib koladi. Bunda yuqoridagi shart bajarilmaydi. Shuning uchun Rλ (2) shart xam bajarilishi kerak. (1) va (2) shartlar bir jinsli bo'lmagan muhitda bajarilmaydi. Bunday muhitda zichlik flutuatsiyasi tufayli to'lqin fronti deformatsiyalanadi, natijada sindirish ko'rsatkichi barcha elementar xajmlarda bir xil bulmaydi. Shuning uchun berilgan yo'nalishda (3) bo'lganda geometrik optikani qo'llash mumkin. dxi - berilgan nur yo'nalishdagi masofa n - muhitning absolyut sindirish ko'rsatkichi. dn-muhitdagi sindirish ko'rsatkichini o'zgarishi (zichlik fluktuatsiyasi tufayli hosil bo'ladi.) Sindirish ko'rsatkichining bir xil emasligidan tashqari muhitdagi yutilishning bir emasligi kelib chikadi, natijada yorug'lik frontining xamma joyida to'lqin amplitudasi A bir xil bulmaydi. Agar (4) bulsa muhitni bir jinsli deb hisoblash mumkin. yuqorida ko'rib utilgan (1), (2), (3) va (4) shartlar bajarilganda to'lqin optikasidan geometrik optikaga utish va yorug'lik hodisalariga uni qo'llash mumkin bo'ladi. Bundan geometrik optika to'lqin optikasining chegarasi ekanligi kelib chikadi. FOYDALANILGAN ADABIYoTLAR. G.S. Landsberg. UMUMIY FIZIKA KURSI. «Ukituchi».1981 Y. I.V. Savelev. UMUMIY FIZIKA KURSI. II t. OPTIKA, ATOM FIZIKASI, ATOM YaDROSI VA ELYeMYeNTAR ZARRAChALAR FIZIKASI. «Ukituchi» T. 1976 y. F.A. Korolyov. FIZIKA KURSI. OPTIKA, ATOM VA YaDRO FIZIKASI. «o'qituvchi»,T. 1978 y. ...