Elektron - kovak o'tish (r-n o'tish)

Elektron - kovak o'tish (r-n o'tish) ══ Reja: R -n o'tishning hosil bo'lishi R-n o'tishning to'g'ri ulanishi R-n o'tishning teskari ulanishi R-n o'tishning volt - amper xarakteristikasi (VAX) R-n o'tishning teshilish turlari 2.1. R -n o'tishning hosil bo'lishi Yarim o'tkazgichli asboblarning ko'pchiligi bir jinsli bo'lmagan yarim o'tkazgichlardan tayyorlanadi. Xususiy holatda bir jinsli bo'lmagan yarim o'tkazgich bir sohasi r-turdagi, ikkinchisi esa n-turdagi monokristaldan tashkil topadi. Bunday bir jinsli bo'lmagan yarim o'tkazgichning r va n - sohalarining ajralish chegarasida hajmiy zaryad qatlami hosil bo'ladi, bu sohalar chegarasida ichki elektr maydoni yuzaga keladi va bu qatlam elektron - kovak o'tish yoki r-n o'tish deb ataladi. Ko'p sonli yarim o'tkazgichli asboblar va integral mikrosxemalarning ishlash prinsipi r-n o'tish xossalariga asoslangan. R-n o'tish hosil bo'lish mexanizmini ko'rib chiqamiz. Soddalik uchun, n-sohadagi elektronlar va r- sohadagi kovaklar sonini teng olamiz. Bundan tashqari, har bir sohada uncha katta bo'lmagan asosiy bo'lmagan zaryad tashuvchilar miqdori mavjud. Xona temperaturasida r-turdagi yarim o'tkazgichda aktseptor manfiy ionlarining kontsentratsiyasi Na kovaklar kontsentratsiyasi rr ga, n-turdagi yarim o'tkazgichda donor musbat ionlarining kontsentratsiyasi Nd elektronlar kontsentratsiyasi nn ga teng bo'ladi. Demak, r- va n-sohalar o'rtasida elektronlar va kovaklar kontsentratsiyasida sezilarli farq mavjudligi tufayli, bu sohalar birlashtirilganda elektronlarning r -sohaga, kovaklarning esa n-sohaga diffuziyasi boshlanadi. Diffuziya natijasida n- soha chegarasida elektronlar kontsentratsiyasi musbat donor ionlari kontsentratsiyasidan kam bo'ladi va bu soha musbat zaryadlana boshlaydi. Bir vaqtning o'zida r-soha chegarasidagi kovaklar kontsentratsiyasi kamayib boradi va u aktseptor kiritmasi bilan kompensatsiyalangan ion zaryadlari hisobiga manfiy zaryadlana boshlaydi (2.1 -rasm). Musbat va manfiy ishorali aylanalar mos ravishda donor va aktseptor ionlarini tasvirlaydi. Hosil bo'lgan ikki hajmiy zaryad qatlami r-n o'tish deb ataladi. Bu qatlam harakatchan zaryad tashuvchilar bilan kambag'allashtirilgan. Shuning uchun uning solishtirma qarshiligi r- va n-soha qarshiliklariga nisbatan juda katta. Bazi adabiyotlarda bu qatlam kambag'allashgan yoki i - soha deb ataladi. Hajmiy zaryadlar turli ishoralarga ega bo'ladilar va r-n o'tishda kuchlanganligi ga teng bo'lgan elektr maydon hosil qiladilar. Asosiy zaryad tashuvchilar uchun bu maydon tormozlovchi bo'lib ta'sir ko'rsatadi va ularni r-n o'tish bo'ylab erkin harakat qilishlariga qarshilik ko'rsatadi. 2.1 b-rasmda o'tish yuzasiga perpendikulyar bo'lgan, X o'qi bo'ylab potentsial o'zgarishi ko'rsatilgan. Bu vaqtda nol potentsial sifatida chegaraviy soha potentsiali qabul qilingan. 2.1 - rasm. Rasmdan ko'rinib turibdiki, r-n o'tishda voltlarda ifodalanadigan kontakt potentsiallar farqiga teng bo'lgan potentsial to'siq yuzaga keladi. UK kattaligi dastlabki yarim o'tkazgich material taqiqlangan zona kengligi va kiritma kontsentratsiyasiga bog'liq bo'ladi. r-n o'tish kontakt potentsiallar farqi: germaniy uchun 0,35 V, kremniy uchun esa = 0,7 ...