Lazer nurlarining qutblanishi

Lazer nurlarining qutblanishi Reja: Lazer nurini fokuslash Gazorazryadli plazmadagi asosiy jarayonlar. Gaz razryadli lazerlar . Lazer nurlanishining qutblanishi elektromagnit to'lqinda elektr maydoni vektorini () yo'nalishini belgilab beradi. Yorug'lik to'plamining har bir nuqtada () nur tarqalish yo'nalishiga perpendikulyar tekislikda bir chiziq bo'ylab tebranayotgan bo'lsa, bu chiziq (yassi) qutblanish deyiladi. Ikki qutblanish tekisliklari o'zaro perpendikulyar bo'lgan chizig'i qutblangan va muayyan belgilangan fazalar farqiga ega. Ikki nur to'plamini qo'shilishidan elektrik qutblangan yorug'lik hosil bo'ladi. Agar ikkala nur to'plamining amplutudalari teng va fazalari farqi π2 yoki 3π2 bo'lsa bunday nur to'plami doiraviy qutblangan deyiladi. Yorug'lik qutblanmagan bo'lsa () vektor xaotik holda har xil yo'nalishlarga ega bo'ladi. O'z-o'zidan nurlanishdan hosil bo'lgan to'lqinlar - qutblanmagan, majburiy nurlanish to'lqinlari esa qutblangan yorug'likka misol bo'la oladi. Lazer to'plamlarini qutblash uchun lazerga har xil optik qurilmalar kiritish mumkin. Yorug'likni sindirish koeffitsiyenti har xil bo'lgan 2 muhim sharoitda har xil qutblangan to'lqinlar har xil sinadi. Erkin yo'nalishli ni 2 ta o'zaro perpendikulyar qismga ajratish mumkin. S - rasm maydoniga perpendikulyar R - rasm tekisligida yotadi. 1-rasm. Qutblanishning S- va R tarkiblari va qaytish koeffitsiyentini ikki muhit generatsiyasiga bog'liqligi. Yorug'lik aks etish koeffitsiyentini tushish burchagi φ ga bog'lanishidan ko'rinishiga har xil qutblangan to'lqin 2 muhim chegarasida har xil sinar ekan. Tushish burchagi Bryutser burchagi ga teng bo'lganda R-qutblangan to'lqinni qaytishi 0-ga teng bo'lib qolmoqda. φ1 va φ2 burchalar yorug'likni sinish qonunlariga asosan ekanini va ekanliklarini etiborga olsak qaytgan va singan nurlar orasidagi burchak 900 ekanini ko'rish mumkin. (no - qattiq muhit sindirish koefaisienti). Demak φ1 Bryutser burchagi oldida tushayotgan nurning R-qismini qaytishi 0 ga teng. Bu demak qaytgan to'lqinlar manbai bo'lish dipollar tebranishlari qaytaruvchi muhitda o'zlarining xususiy tebranishlari yo'nalishida elektromagnit to'lqinlar chiqmaydi. Shuning uchun bu nuqtada faqat S -to'lqinlargina mavjud. Mana shu effektdan foydalanib, rezonatorga har xil selektiv sindirishga ega bo'lgan xaotik elementlar kiritib, zaruriy yo'nalishda qutblangan yorug'lik to'lqinlari hosil qilish mumkin. Lazer nurining qutblangan bo'lishi ko'plab amaliy masalalarida yana biri nur intensivligini to'plamdagi taqsimoti va uni tarqalishidan iborat. Turg'un rezonatorda bir moddali to'lqin generatsiyasi uchun bu Gauss taqsimotiga yaqin bo'lgan tenglama bilan ifodalanadi. Bunda Io - to'plam o'qidagi intensivlik, -chiqayotgan Gauss to'plamini inertli radiusi - nurlanish intensivligi e² marta kamayadigan masofa. Lazer qutblanishining to'la quvvati R Yorug'lik nuri intensivligi to'plamni ko'ndalang kesimi bo'yicha taqsimoti uni modellari soniga qarab aylana, to'rtburchak ramka va boshqa shakllarda bo'ladi. Lazer nurlanishi hech qachon parallel nurlar to'plami kabi chiqmaydi va tarqalish (kengayish) xususiyatiga ega va 2θ bilan aniqlanuvchi to'la tarqalish burchagiga ega. θ ga difraksiya ...