Qutblanish va magnitlanishni hisobga olganda elektromagnit maydonning jismlar bilan o'zaro ta'sirlashishi

Qutblanish va magnitlanishni hisobga olganda elektromagnit maydonning jismlar bilan o'zaro ta'sirlashishi Reja: Qutblanish va magnitlanish hisobga olinganda Maksvell tenglamalari. Elektr va magnit induksiyasi; Elektr oqimi, qutblanish va magnitlanish hisobga olinganda Maksvell tenglamalarining integral va tenzor ko'rinishlari; Bir sistemadan boshqasiga o'tganda elektromagnit maydon vektorlarini almashtirish; Vektor potensial, Minkovskiy tenzori; Tayanch iboralar: Elektr toki, qutblanish va magnitlanish, tok zichligi, minkovskiy fazosi, vektor, rotor, divergesiya, elektr va magnit kuchlanganlik vektori, hajm, sirt, tashqi normal. 1. Ba'zi jismlarda tashqi elektromagnit maydon ta'sirida magnitlanish va qutblanish yuzaga keladi. Bunday jismlarda Maksvell tenglamalari quyidagicha bo'ladi , (5.1) , (5.2) bu yerda va lar mos ravishda elektr va magnit maydon induksiyasi vektorlari. Magnit induksiyasi o'rniga magnitlanganlik vektori ni qarash mumkin. Ular quyidagicha bog'langan . (5.3) vektor makroskopik nuqtai nazarda jismda magnit dipollarining tartibli taqsimlanishini bildiradi. Xuddi shunday elektr induksiyasi vektori o'rniga qutblanish vektori ni qarash mumkin. Ular esa quyidagicha bog'langan . (5.4) qutblanish vektori jismda elektr dipollarining tartibli taqsimlanishini bildiradi. 2. (5.1) va (5.2) tenglamalar sistemasini integral ko'rinishda quyidagicha yozish mumkin , . (5.5) Ularning natijasi - to'liq zaryadning saqlanish qonunini quyidagicha yozish mumkin , bu yerda - yopiq kontur, - shu kontur ichidagi sirt, - V hajmni chegaralovchi sirt. Minkovskiy fazosida to'rt o'lchovli tok vektori ni kiritib, F va H antisimmetrik tenzorlarni kiritamiz, ularning komponentalari Dekart koordinatalar sistemasida () quyidagicha aniqlanadi (5.6) . (5.7) Korinib turibdiki, bo'lganda (5.6) (2.1) ga, (5.7) (2.3) ga mos keladi. H tenzor o'rniga komponentalari quyidagi tenzorni kiritish mumkin . (5.1) va (5.2) ni ixtiyoriy koordinatalar sistemasida quyidagicha kiritsh mumkin (5.8) . (5.9) 3. Bir inersial sanoq sistemasidan boshqa harakatlanuvchi sanoq sistemasiga o'tganda va lar , larga o'xshash va lar ham . kabi almashtirildi. Bunda ║ belgi tezlik yo'nalishiga parallel tuzuvchilarga, ┴ belgi esa tezlik yo'nalishiga perpendikulyar tuzuvchilarga mos keladi. (3.16) ga ko'ra . (5.10) Tok zichligi vektori komponentalari va kattaligi, shuningdek zaryad zichligi inersial sistemaning tanlanishidan bog'liq. 4. Bo'shliqdagi elektromagnit maydon kabi, muhitdagi elektromagnit maydon uchun potensialni kabi tanlab kiritish mumkin. Bundan esa (5.8)ning aynan bajarilishi kelib chiqadi. Qutblanish va magnitlanish bo'lmagan holda dan quyidagi bir jinslimas to'lqin tenglamasiga kelamiz . Qutblanish va magnitlanish bo'lganda elektromagnit maydon energiya impuls tenzori sifatida quyidagi Minkovskiy tenzorini olish . Adabiyotlar: Седов Л.И. Механика сплошной среды. - М.: Наука, 1973 г. В 2-х томах. Мейз. Дж. Теория и задачи механики сплошной среды.- М.: Мир, 1974 г. Ильюшин А.А. Механика сплошной среды. - М.: Изд-во Моск. ун-та, 1990.- 310 с. Механика сплошных сред в задачах. В ...